1975年7月，三位俄罗斯理论物理学家Arkady Vainshtein、Valentin Zakharov和MikhailShifman在前苏联的专业物理学期刊JETP Letters上发表了一篇讨论K介子衰变的论文，其中第一次计算了奇异夸克（strange quark）通过下面左图所进行的单圈衰变过程。1995年10月，Mikhail Shifman教授在回忆20年前的这一重要工作时，把相应的费曼图（Feynman diagram）简化，这就是粒子物理学中着名的“企鹅图”。

图1.企鹅图

费恩曼图（英语：Feynman diagram）是美国物理学家理察·费曼（即费恩曼）在处理量子场论时提出的一种形象化的方法，描述粒子之间的相互作用、直观地表示粒子散射、反应和转化等过程。使用费恩曼图可以方便地计算出一个反应过程的跃迁机率。

图2.费曼图

在费恩曼图中，粒子用线表示，费米子一般用实线，光子用波浪线，玻色子用虚线，胶子用圈线。一线与另一线的连线点称为顶点。费恩曼图的横轴一般为时间轴，向右为正，向左代表初态，向右代表末态。与时间轴方向相同的箭头代表正费米子，与时间轴方向相反的箭头表示反费米子。

粒子物理学中，计算散射反应截面积的难题简化成加起所有可能存在的居间态振幅（每一个对应摄动理论又称戴森级数的一个项）。用费恩曼图表示这些状态以，比了解当年冗长计算容易得多。从该系统的基础拉格朗日量能够得出费恩曼法则，费恩曼就是用该法则表明如何计算图中的振幅。每一条内线对应虚粒子的分布函式；每一个线相遇顶点给出一个因子和来去的两线，该因子能够从相互作用项的拉格朗日量中得出，而线则约束了能量、动量和自旋。费恩曼图因此是出现在戴森级数每一个项的因子的符号写法。

但是，作为微扰的展开式，费恩曼图不能包含非微扰效应。

除了它们在作为数学技巧的价值外，费恩曼图为粒子的相互作用提供了深入的科学理解。粒子会在每一个可能的方式下相互作用：实际上，居间的虚粒子超越光速是允许的。（这是基于测不準原理，因深奥的理由而不违反相对论；事实上，超越光速对保留相对性时空的偶然性有帮助。）每一个终态的机率然后就从所有如此的机率中得出。这跟量子力学的泛函积分表述有密切关係，该表述（路径积分表述）也是由费曼发明的。

如此计算如果在缺少经验的情况下使用，通常会得出图的振幅为无穷大，这个答案在物理理论中是不能接受的。问题在于粒子自身的相互作用被错误地忽视了。重整化的技巧（是由费曼、施温格和朝永所开发的）弥补了这个效应并消除了麻烦的无穷大项。经过这样的重整化后，用费曼图做的计算通常能与实验结果準确地吻合。

费恩曼图及路径积分法亦被套用于统计力学中。

默里·盖尔曼一直将费恩曼图称为斯蒂克尔堡图(Stückelberg diagrams)，因为瑞士物理学家厄恩斯特·斯蒂克尔堡(Ernst Stückelberg)发明了一个相近的图。

历史上他们也曾被叫成费恩曼-戴森图或戴森图。

在粒子物理学中，味或风味（英文︰Flavour）是基本粒子的一种量子数。在量子色动力学中，味是一种总体对称。另一方面，在电弱理论中，这种对称被打破，因此存在味变过程，例如夸克衰变或中微子振荡。

如果有两种以上的粒子拥有相同的相互作用，那幺它们可以在不影响物理的情况下互相交换。只要两者成正交或互相垂直，这两种粒的任何（複数）线性组合，都会有着相同的物理。换句话说，该理论拥有对称变换，例如，其中u及d是两种场，而M则是任何行列式为1的2 × 2幺正矩阵。这样的矩阵组成一种叫SU(2)的李群。这是味对称的一个例子。

“味”这个词最早在1968年所创，用于强子的夸克模型。